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By Morton E. Gurtin (Eds.)

This e-book offers an creation to the classical theories of continuum mechanics; specifically, to the theories of perfect, compressible, and viscous fluids, and to the linear and nonlinear theories of elasticity. those theories are vital, not just simply because they're acceptable to a majority of the issues in continuum mechanics coming up in perform, yet simply because they shape a high-quality base upon which you possibly can effectively build extra advanced theories of fabric habit. additional, even though realization is proscribed to the classical theories, the remedy is sleek with a tremendous emphasis on foundations and constitution

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Gerinneachse. 2 Darstellungsmethoden strömender Fluide 33 kann man in erster Näherung außer Betracht lassen und das Strömungsfeld als quasi-eindimensionale Strömung auffassen. Entsprechend der räumlichen Einteilung der Strömungsfelder kann man Strömungsvorgänge für ein endlich ausgedehntes Volumen, für einen Stromfaden oder für ein Volumenelement beschreiben. Dabei können sich diese in der Strömung mitbewegen, d. h. zeitabhängig sein, oder in der Strömung raumfest gehalten werden, z. B. raumfestes Kontrollvolumen nach Kap.

Aus ihr folgt, daß die einem geschlossenen System zugeführte Wärme dq> 0 bei konstantem Volumen v = const dessen innere Energie du und bei konstantem Druck p = const dessen Enthalpie dh erhöht. 24a; b) Die spezifische Wärmekapazität hängt außer vom thermodynamischen Zustand auch von der Art des Prozesses ab. Die beiden technisch wichtigsten Prozesse erfolgen bei konstantem spezifischem Volumen (isochorer Prozeß mit dv = 0) und bei konstantem Druck (isobarer Prozeß mit dp = 0). 24b) eine spezifische Wärmekapazität bei konstantem Volumen Cv = dqvjdT und eine spezifische Wärmekapazität bei konstantem Druck cp = dqpjdT.

Im Fall X 8 = const nennt man X s den Isentropenexponenten, vgl. 5). 23) folgt, daß die Wärme iiq im Gegensatz zu dv, dp, du und dh kein vollstän. diges (integrables) Differential ist. Es ist physikalisch gesehen dq keine Zustandssondern eine Prozeßgröße. Dieser Tatbestand soll durch Überstreichen des Differential. operators gekennzeichnet werden, d. h. dq. 5 Wärmeverhalten Für ein dichtebeständiges Fluid mit v = ". = 1/e = const ist cp = Cv = C, " = 1 und 00. Für ein Fluid im flüssigen Aggregatzustand mit e ~ const kann auf die Unterscheidung von cp und Cv häufig verzichtet werden.

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